Магнитные свойства и многомасштабная структура наноматериалов (ghjvt;enjxysq)

Аморфные сплавы Co₅₈Ni₁₀Fe₅Si₁₁B₁₆ получены методом одновалкового спинингования в форме лент шириной 10 мм и толщиной 19,4 ± 3 мкм. Для этого использована вакуумная установка MelsSpiner SC, принцип работы которой основан на разливе расплава на медный барабан, вращающийся со скоростью 35 - 60 Гц, что соответствует линейным скоростям движения ленты 31 - 38 м/с. Полученные методом случайных полей взаимодействия результаты координируют с известными экспериментальными данными о влиянии окисления на способность намагниченности титаномагнетитов к самообращению. Решающую роль при этом играет, кроме концентрации титана, параметр, регулирующий соотношение переходов Fe³⁺ в Fe²⁺ между подрешетками. Также отмечен тот факт, что концентрация титана приводит к появлению эффекта самообращения при любой степени окисления. Физическая интерпретация результатов в сущности не отличается от предложенной Неелем: речь идет о конкуренции магнитных моментов двух подрешеток. В данном случае распределение ионов железа по подрешеткам конкретизируется в зависимости от концентрации титана, степени окисления и параметра. В рамках теории двухфазных взаимодействующих частиц проведен расчет термоостаточной и химической намагниченностей нанодисперсного титаномагнетита, возникающего в результате его распада. Показано, что величина термоостаточной намагниченности практически не зависит от степени распада титаномагнетитов, в то время как химическая остаточная намагниченность, возникающая в процессе распада, возрастает до значений, не превышающих термоостаточную. Значения отношения термоостаточной намагниченности к идеальной R_t ограничены соотношением 0,8 ≤ R_t ≤ 1. Аналогичное отношение химической остаточной намагниченности к идеальной R_с имеет значения меньше, чем R_t на всех стадиях распада. Кроме того, магнитное взаимодействие между наночастицами, понижая значения термоостаточной и химической остаточной намагниченностей, практически не влияет на отношение R_t. Исследованы сложные магнитные системы, состоящие из конечного набора магнитных частиц, чье взаимное расположение в пространстве определяет геометрию решетки. При этом позиции частиц фиксированы, и частицы не могут перемещаться в пространстве. В зависимости от исследуемой модели, каждый диполь обладает собственными магнитными характеристиками: спином (макроспином) в модели Изинга или Гейзенберга и магнитным моментом в модели диполей. Эта характеристика, в свою очередь, является степенью свободы каждой частицы в частности и магнитной системы в целом. Исследованы термодинамические характеристики сложных спиновых систем, таких как многослойные пленки, спиновые стекла, спиновые льды и др.